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    當(dāng)發(fā)射連續(xù)光譜的光源發(fā)出的光（強(qiáng)度為I。）通過(guò)濃度為C的原子蒸氣時(shí)，有一部分光被吸收，而透過(guò)光的強(qiáng)度（I）的頻率分布如圖85所示。

    實(shí)驗(yàn)證明，I₀和I的關(guān)系遵守朗伯一比爾定律，即

I = I₀e^-kv^cl

式中    L一一吸收層厚度（厘米），

       K_v一—吸收系數(shù)，K_v的因次為厘米^-1，它是頻率v的函數(shù)。

      當(dāng)原子蒸汽的厚度保持一定時(shí)設(shè)K = K_vL

      所以I＝I_0·e ^-kc

                                 A=log I₀/I=KC                         A稱為吸光度

    圖86所示為K_v對(duì)V的典型曲線，通常稱為吸收線的輪廓。在中心頻率V₀處K_v有極大值（K₀），當(dāng)K_v等于極大值一半時(shí)，K₀/2處兩點(diǎn)間的橫坐標(biāo)值叫做吸收線的半寬度（△v）。

    吸收線具有一定寬度是由以下幾點(diǎn)原因產(chǎn)生的：

   （1）譜線的自然寬度，一般約為10A數(shù)量級(jí)；

   （2）多普勒變寬又叫譜線的熱變寬，它由原子的熱運(yùn)動(dòng)引起；

   （3）羅蘭茲變寬，由于粒子碰撞引起：

   （4）赫魯茲馬克變寬，因與同種原子碰撞或接近引起。（3）和（4）兩種變寬又叫壓力變寬，它們?cè)跉鈮旱陀?．01毫米時(shí)可忽略不計(jì)；

   （5）斯塔克變寬，由外部電場(chǎng)或帶電粒子和離子形成的電場(chǎng)引起；

   （6）齊曼變寬，因磁場(chǎng)影響而產(chǎn)生。一般在原子吸收中可忽略不計(jì)。

    從上面的譜線變寬可知，無(wú)論是原子發(fā)射或吸收線的輪廓都有一定的寬度。此時(shí)，朗伯比爾定律不適用。只有當(dāng)使用銳線光源（例如空心陰極燈），發(fā)射線的半寬度在0．01A時(shí)，就可近似地把銳線光源相對(duì)于吸收輪廓當(dāng)作單色光。此時(shí)，朗伯一比爾定律適用。